波动方程
dJ{'b'# 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
DwXSlsN3v 波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
?SoRi</1 <a
D}Ko( 对于y=0处的底边
If@%^'^ON= ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
RUV: ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
wF['oUwHH ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
S%Z2J)H" ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
c 9zMI }_?FmuU 0<y<31<h时,
nqib`U@" t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
r5!Sps3B y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
hOcVxSc. 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
6
&MATMR (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
&[-b#&y (762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
ItQ3|-^ E&b!Y' p+{*&Hm5 c=1400
Q\Nz^~dQ:Y 对于中部,h=L/2
J|WkPv2 t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
3Et t9fBd h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
Sh o] ~)XX (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
>iWw
i'T= 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
zT _[pa)O` t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
!}&f2!?.W *JY2vq 350m<y<381m时
IdL~0;W7 t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
FZJ sZeO y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
l Gy`{E| (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
:=,lG ou 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
?h|w7/9 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
rY(h }z *Zk$P.] An3%@; 对于顶部
+Zi@+|"BCN t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
~HyqHxy L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
Hd0?}w\ 0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
ch:0qgJ `1U?^9Nf sT% ^W 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
+Zo&c} 入射波
H{fOAv1* t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
p#fV|2'
y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
$_&gT.> 0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
HPeN0=7> Q.])En >i Z3Y(g 反射波
;kiL`K t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
!$^LTBOH3 (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
!TdbD56 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
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