波动方程
iw MxTty 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
d@ 8M_
O | 波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
BNJ0D s i2@k 对于y=0处的底边
yfV]f
LZ ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
!`N:.+DT ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
XgX~K:<jt ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
8<}=f4vUj5 ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
^BLO}9A{P _fZec+oM 0<y<31<h时,
.?s jr4 t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
(U#,; y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
"{vWdY|" 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
%ZD]qaU0 (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
?&9=f\/P (762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
$\*Z h[qZM ^vM6_=g2E% c=1400
!HU$V9C 对于中部,h=L/2
Wap4:wT t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
wbF`wi? h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
R.WB.FP (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
v@Eb[7Kq/1 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
'.z7)n t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
[- 92] ]QR]#[Tn' 350m<y<381m时
*cM=>3ws/ t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
;/kd.Q y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
a]fFR~OY (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
UfPB-EFl$D 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
G{6@]72 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
=(hBgNH 4|&/#Cz^Y E8Kk)7 对于顶部
oQh;lb t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
;taZixOH L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
nI?*[y} 0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
Y>aVnixx< ^A&{g.0 IY6Ll6OK 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
!VIxEu^ke 入射波
NLpKh1g t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
_+P*XY5 y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
MkFWZ9c3 0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
H+I,c1sF gYN;Fu-9Z zUJXA:L9 反射波
gzi=+oJ|4 t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
[dLc+h1{B (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
yn ofDGAf 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
)G/=3;! YIW9z{rrs "k+ :!D z)KoK`\mE"