波动方程
wn\R|'Rdz 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
$UpWlYwG 波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
0 1NP ;jBS:k? 对于y=0处的底边
S WyJ` ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
N:%Nq8I}: ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
alBnN<UM ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
Mo oxT7 ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
J7t) H_S{ K#VGG,h7Y 0<y<31<h时,
\ rKUPI\ t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
hBhbcWD,ka y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
$9u:Ox
2 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
>;%LW}
% (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
i`?yi-R& (762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
i(V qx*N-,M%k( 9Q\RCl_1 c=1400
8~g~XUl 对于中部,h=L/2
a %?v/Ku t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
tvJl&{-OX h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
dJlK'zK (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
~yA^6[a = 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
Bj\Us$cZ t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
QSwT1P'U s4 Vju/ 350m<y<381m时
j,z)x[3} t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
XXeDOrb y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
p\Iy)Y2Lf! (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
O3pd5&^g 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
5xU}}[|~- 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
?~cO\(TY[" ID,os_ T= Dj 6^|R$z& 对于顶部
$4og{ t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
GH&5m44 L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
:^FH.6}x 0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
'R99m?" 'z@]hm# ^ (J%)&_\3 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
q;_?e_ 入射波
%4BQY>O)@ t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
7e D`
is y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
E,ooD3$h 0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
CZ%KC$l.5 $-<yX<. \g v-2., 反射波
i~*6JB| t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
=`Ky N/ (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
Yq:/dpA_ 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
/q/^B>] rA@|nL{ #MbY+[Y@v jwI1 I {x