
波动方程
7]sRHX0o% 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
|xYr0C[Pq 波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
'aV])(Wm>
*'&]DJj 对于y=0处的底边
0MpZdJ ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
Z;/QB6|% ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
Y]!WPJ`f2 ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
O1+OE!w ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
Q rBb!.r L;RHshTy 0<y<31<h时,
!%X~`&9 t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
&6="r} y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
da'1H 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
^5E:hW[* (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
~t+T5`K (762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
*? V boyU rF ?gKk [/=Z2mtA c=1400
Yw(O}U 5e 对于中部,h=L/2
&ci;0P#Q t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
m3#rU%Wj h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
i8w/a (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
~#MXhhqB 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
LO;7NK t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
m+|yk.md Q6PaT@gs 350m<y<381m时
QJ\+u t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
Z1}@N/>> y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
NI
r"i2 (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
RE0ud_q2 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
^t}1$H 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
9QP- ~V{$ eQqnPqi- v`r![QpYf 对于顶部
!P8Y(i t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
;{lb_du2: L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
E]O/'-
0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
'[Zgwz;z I3qTSX- I|x?
K> 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
gCV+amP 入射波
f/95}6M t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
sEymwpm9 y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
c/lT S 0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
-bd'sv iV5S[uy72. b9 ;w3Ba 反射波
4^Ke?;v t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
C;3 (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
{h*)|J 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
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