
波动方程
R`&ioRWj 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
m&%b;%,J 波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
tVcs r
o|W? a#_\ 对于y=0处的底边
wg1pt1 ` ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
Ttj5%~ ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
F1=+<]! ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
HW G~m:km ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
<<1oc{i >`uS NY"tO 0<y<31<h时,
>8tuLd*T t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
31C]TdJ y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
80EY7#r@w 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
@ih}x (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
:qp"Ao{M (762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
0R]CI g3XAs@ !%X`c94 c=1400
.'1j5Y-l`N 对于中部,h=L/2
w3Ohm7N[ t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
_2Z3?/Y h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
~-GDheA (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
bH{aI:9Fb 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
]`XuE-Uh t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
Q=8
cBRe zOOX>3^ 350m<y<381m时
iFA"m;$ t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
,lJ6"J\8. y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
`[\phv (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
J4g;~#_19 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
9F](%/ 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
`[&2K@u ]t3"0 /<$"c"UQ 对于顶部
Q2NnpsA^6 t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
G~L?q~b L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
uLM_KZ 0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
GvOAs-$ J":9 U;GoC$b}| 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
\ c&)8.r 入射波
wjJ1Psnx t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
/8>/"Z2S y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
}6>J 0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
U08?*{ tl5IwrF6; ^BX@0"&- 反射波
RKkI/ Z0 t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
YoJ'=z,e (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
`W n5
.V 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
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