
波动方程
dX)aD
$m 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
|rk.t g9 波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
VED~v#.c
C/Z#NP~ * 对于y=0处的底边
qm><}N7f ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
jGz~}&B ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
9G
SpDc ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
}vU/]0@,E ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
3\j`g oJQS&3;/r 0<y<31<h时,
4sQm"XgE t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
TY %zw6 #p y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
'=Zm[P, 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
P}5bSQ( a3 (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
DoQ^caa@ (762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
7{O
iV}]" y@I9>}"y Z8bg5% c=1400
d%qi~koN_ 对于中部,h=L/2
erUK;+2g t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
d}:-Q? h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
3c6e$/ (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
u3O@ccJ; 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
+vxf_*0; t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
mih}?oi \)t//0 350m<y<381m时
)2Sh oFF t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
H i8V=+ y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
iTAj${ > (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
<#?dPDMG.* 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
grgs r_)[ 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
-+1O*L! ri8=u$! Uvm.|p_V 对于顶部
^;a
.;wR t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
I@Hx
LEGj L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
E7\K{] 0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
mwLf)xt0' dFw+nGN M KW~rrR 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
F}45.CrD 入射波
WFahb3kx t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
)GVTa4}p y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
Fy<:iv0>t 0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
-F `GZ 8\P,2RSnt iQ:eR]7X 反射波
WJONk_WAc t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
%?].(
Lc (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
q C cLd7`$ 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
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