
波动方程
!lp7}[k<y 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
E_{P^7Z|Jg 波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
0QEcJ]Qb8
_j~y;R) 对于y=0处的底边
}Q-Tw,j ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
OfeM;) ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
c57`mOe/b ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
INR RA ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
{&FOa'bP hK3Twzte 0<y<31<h时,
r>rL[`p(2 t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
8L`wib2 y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
SUL\|z`5 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
7}(YCZny5 (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
oq(W| (762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
=r&i`L{] SzG?m] X3y28 %R c=1400
46H@z=5 对于中部,h=L/2
%Kh}6 t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
&0{&4, h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
CM t$) (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
BT
f 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
_6]tbni?v t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
^C}f|{J y4H/CH$% 350m<y<381m时
U?Vik t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
upq3)t_ y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
8mO_dQ (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
aaI5x 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
\#gguq?[ 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
SXV2Y- msOE#QL6a 2Ic)]6z
R 对于顶部
Q*8x Bi1 t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
CYM>4C~>JW L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
)[=C@U 0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
+u
lxCm_lV {l\Ep=O vx %iZ~RTY6 ! 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
F'ez{B\AX 入射波
"J`# t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
gUiZv8C y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
BiZYGq 0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
af/0e}- tw]
l A>*#Nw5L 反射波
aED73:b t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
u_*y~1^0 (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
Z'd]oNF 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
-@~4: o m=w #l>! ,<TJh[TzC6 'a~F'FN$