
波动方程
8/oO}SLF 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
l:?w{'i$ 波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
;E0aTV)Zp
8 "5^mj 对于y=0处的底边
),53(=/hl ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
uFH ]w]X ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
"T0s7LWp ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
r)Dln5F ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
~o?(O1QY -Uu65m~:{k 0<y<31<h时,
a3?D@@Qnw t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
!GL
kAV y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
*~H\#N|x 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
n$z+g>~N (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
W2 p&LP (762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
`:&jbd4H 1w|C+m/( B^yA+&3HI c=1400
IJz=SV 对于中部,h=L/2
Cg 4l*"_ t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
}_[Bp h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
fRT4,; (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
OqNtTk+ 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
N-cLp}D}WB t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
J=@D]I*3 @GrQ/F7 350m<y<381m时
']cRSj. t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
"pLWJvj6- y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
m.0:R (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
)*tV 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
,rZp(moj 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
1NI%J B !caY #eKg!]4-R 对于顶部
)~CnDk}^R t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
y^xEZD1X6- L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
jXCSD@?]K 0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
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ya[e !`$xN~_ "S ~(|G 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
[n!5!/g>j 入射波
f:_mr zz t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
XI"8d.VR y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
x.ZW%P1 0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
K[/sVaPZ $lYy `OuC Jg:%|g 反射波
qo^PS t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
\n}@}E L (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
*W&}}iL 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
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