
波动方程
TJVNR_x 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
9XoKOR( 波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
:2?'mKa7
l9<+4rK2 对于y=0处的底边
%TR->F ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
0? l ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
[OT@gp: ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
p]>bN ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
>!oN+8[~ d82IEhZ# 0<y<31<h时,
`=\G>#p<T t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
!",@,$ y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
({8Q=Gh 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
CZuxH (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
c"QI`;D_c (762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
Ii
K&v<(] MBg^U<t8 ;;U2I5 M7 c=1400
0J_ x*k6 对于中部,h=L/2
t,H,*2 t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
VVf~ULZ- h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
)8vcg{b{d (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
g$:2c7uL 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
s_kI\w4(x1 t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
k!%HcU%J g%+nMjif 350m<y<381m时
xWlB!r<}Gz t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
Qr0GxGWU y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
?,Hk]Rl3 (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
5]F9o9]T 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
8!T^KMfz 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
?hwQY} CtE".UlCA Cf+O7Y`^ 对于顶部
zL_X?UmV t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
SC!IQ80H#D L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
d~n+Ds)%F 0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
~svu0[Vx 3Fr}8Dy aN7u
j 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
PffwNj/l 入射波
QF^AnB t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
K'71uW> y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
vCi:cIp/ 0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
L@+j8[3BX d }]b Q;Oc#
u 反射波
5}By2Tx t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
8ZahpB (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
$]hf2Yr( 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
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