
波动方程
l^ni"X 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
|EaGKC(
波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
sJX/YGHt
^ 3LM%B 对于y=0处的底边
>U^AIaW ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
$=$I^hV ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
ics ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
5j`"@C5;O ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
-[s*R%w $"T1W=;j9 0<y<31<h时,
=1lKcA[z t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
<pGPuw|~I y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
C8cB Lsa[J 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
g# :|Mjgh (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
7Nc@7_=
(762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
)1O *~% 0/<}.Z] __c:$7B/4U c=1400
[kzcsJ'/e 对于中部,h=L/2
N~ljU;wo-9 t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
$nQ; ++ h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
Qp<?[C}'W (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
a
J[VX)"J 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
TH/!z,(> t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
n<Z;Xh~F MC/$:PV 350m<y<381m时
:Tw3Oo_~S t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
sMli! u y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
}1w[G;$ (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
y-}lz#N 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
A6}M F 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
2GcQh]ohc jK\2y|&&c ]Ole#Lz}Q 对于顶部
K;G1cFFyG t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
+DM+@F L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
E=w $r 0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
B_M)<Ad C/e`O|G r!yrPwKL 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
;u,%an<( 入射波
71cc6T t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
KO<fN,DR y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
?]f+)tCMs 0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
g?UG6mFbE =2bW"gs
I 1j6ZSE/*| 反射波
je.jui" t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
'g#Ml`cm (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
(`4^|_gw 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
fyx-VXu -:m;ePK TQ" [2cY WUAjb,eo