
波动方程
*@q+A1P7@ 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
nL+*-R!R 波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
$S Q8,Y,
an 3"y6.8 对于y=0处的底边
'|b { ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
G"=tQ$ZU ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
N;A#3Ter ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
U/2g N
H ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
yWACIaj }*~EA=YN; 0<y<31<h时,
_be*B+?2 t t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
oVsj
Q y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
UlHRA[SCv 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
6EhRCl (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
|#x;}_>7 (762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
)*I=>v.Jq dF{3~0+, P nsQ[}. c=1400
E/<[G? 对于中部,h=L/2
pCz;km t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
kyQ%qBv ^ h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
:>$)Snqo=n (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
kSH3)CC P 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
)""i"/Mn t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
^A^,/3 r3l}I6 350m<y<381m时
}ZEh^zdz8 t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
-L4AM%(9 y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
w0Fi~:b (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
GqI^$5? 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
:z^ps0 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
:z%vNKy1 eB78z@ H(ht{.sjI 对于顶部
U&PAs
e t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
AC=cz!3iB L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
Ru
Q\H0pr 0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
}(AUe5aw`G oh`I$ ~F*pV* 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
;^:9huN 入射波
OE-$P t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
#D3e\( y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
0K'lr;
0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
fMr6ZmB $V~r*#$. i+yqsYKO 反射波
Wxg,y{(` t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
v#.FK:u} (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
13.v5 v,l 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
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