
波动方程
pzb`M'Z?C 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
])?[9c 波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
"Iacs s0;
<MJ-w1A 对于y=0处的底边
V!QC.D< ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
*9(E0" ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
ne%(`XY{Q] ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
3-BC4y/ ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
0F 6~S EPU3Jban
0<y<31<h时,
P?+
VR=t t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
T}Wse{ y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
@ssT$#)$! 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
rN'}IS@5 (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
]>[0DX]j (762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
\{={{O XRi37|p w{ Pl c=1400
eg"A?S 对于中部,h=L/2
h]&o)%{4 t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
[X ]XH h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
,3Nna:~f (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
!e}4>!L,(^ 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
?;ZnD(4? t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
qfF2S $`<-;kI 350m<y<381m时
lqvP
Dz t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
V6_~"pRR= y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
,;n[_f (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
!J[! i"e 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
w!OYH1ds]_ 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
1V-si bE uCc5) eE@7AM 对于顶部
Dlz1"|SF t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
j|LO g L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
}j{Z
&(K 0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
czH# ~ &}d5'IRT _z>%h>L|g 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
f<>CSjQ4c 入射波
zZP&`#TAy t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
DS ;.)P" y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
.>p.k*vU 0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
cyB2=, R#!Urhh BzTzIo5 反射波
qUk-BG8^ t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
@>`qfy? (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
}O2P>Z?V 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
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