
波动方程
V~LZ%NZ8 理解方式一:从位移波的传播过程考虑
Q,Tet&in ) 波传播一个来回的时间762/1400=0.5443s > 0.5s ,即波长小于两倍计算高度
]2G5ng' @
<%eY>E 对于y=0处的底边
yu"Ii-9z ①0<t=<0.5时,反射波波震面未到底边,故底边位移用u(t)表达
0P`wh=") ②0.5<t<762/1400时,入射波引起底边位移为0,反射波还是未到达底边,故底边位移为0
EM/NT/ ③762/1400=<t<0.5+762/1400时,入射波引起的底边位移为0,反射波逐渐经过底边,故底边位移为u(t-762/1400)
tf64<j6 ④t>1+62/1400时,波从底面透射完毕,底边土体位移为0
=jD[A>3I ZK5(_qW&i 0<y<31<h时,
#1R_*
Uh t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
0
eZfHW& y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-y/1400)
0z?b5D; 0.5+y/c= <t<(762-y)/c时,入射波已全部经过,反射波未到达,位移为0
QFoZv+| (762-y)/c=<t=<(762-y)/c+0.5时,反射波经过,位移为u(t-(762-y)/1400)
K%LDOVE8e (762-y)/c+0.5<t时,反射波全部经过y处,位移为0
M ,V+bt BqZ^ I eC$ [+$l/dag c=1400
`NA[zH,w3 对于中部,h=L/2
D^Dm, - t<h/c时,入射波波震面未到达,位移为0
8D]:>[|E h/c<t<(2L-h)/c时,入射波经过,反射波未到达,位移由入射波决定u(t-h/1400)
r`u}n (2L-h)/c<t<0.5+(h/c),入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-h/1400)+ u(t-(2L-h)/1400)
L/(e/Jalg 0.5+(h/c) <t< 0.5+(2L-h)/c入射波全部经过h处,此时只有反射波影响,u(t-(762-h)/1400)
2&91C[da0 t >0.5+(3h/2c),反射波完全经过,位移为0
R_h(Z{d }C>Q 350m<y<381m时
/=Ug}%. t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0
P# 2&?.d\ y/c=<t<(762-y)/c时,入射波经过,无反射波到达,u(t-l/1400)
zi:F/TlUC (762-y)/c=<t<0.5+y/c,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
/^96| 0.5+y/c=<t=<0.5+(762-y)/c,入射波已全部经过y处,此时只有反射波影响,u(t-(2L-y)/1400)
/2^cty.BXw 0.5+(762-y)/c,反射波完全经过,位移为0
hT6:7_UD 8)/i\=N3; k*|dX.C: 对于顶部
RsBo\#` t<L/c时,入射波波震面未到达,位移为0
Cw?AP6f% L/c<t<0.5+ L/c时,入射波和反射波综合作用,位移由入射波和反射波决定u(t-y/1400)+ u(t-(2L-y)/1400)
hZnT`!iFE^ 0.5+ L/c<t时,波完全透射,u=0
2'g< H-[ 6QdNGpN ANSv ZqKh 理解方式二:入射波和反射波分开考虑
aKs!*uo0H 入射波
':#?YQ}2 t<y/c时,入射波波震面未到达,位移为0,速度为0
20m6-rkI<} y/c=<t<0.5+y/c时,入射波经过, u(t-y/1400),速度u’
G],+?E_, 0.5+y/c<t时,入射波已无影响,位移为0,速度为0
~Wu Elns vl$! To9R" >7!aZO 反射波
s#w+^Mw$ t<(2L-y)/c时,反射波未到达,u=0
N>`+{ (2L-y)/c=<t<0.5+(2L-y)/c,反射波经过, u(t-(2L-y)/1400)
kF'^!Hp 0.5+(2L-y)/c =<t,反射波已无影响,位移为0,速度为0
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